Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости при установившемся движении


При движении элементарной струйки реальной жидкости общий запас удельной механической энергии не может оставаться постоянным, как это рассматривалось при движении идеальной жидкости в результате появления вязкого сопротивления, на преодоление которого расходуется часть запаса энергии движущейся жидкости.

Не вдаваясь в подробности возникновения различных видов вязких сопротивлений, зависящих от условия течения жидкости, можно отметить, что они чрезвычайно разнообразны по характеру и величине и появляются при движении реальной жидкости.

Поэтому при движении жидкости вдоль струйки от одного сечения к другому сечению расходуется некоторая часть напора (энергии) hw на преодоление всех сопротивлений (сопротивления трения, местные сопротивления). Следовательно, удельная механическая энергия реальной жидкости по направлению ее движения, всегда уменьшается.

В этом случае уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости при установившемся движении примет вид

(3.23)

На рис. 3.5 приведена диаграмма уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости.

Так как общий запас удельной механической энергии вдоль потока непрерывно уменьшается, напорная линия всегда будет нисходящей, а полный гидродинамический напор во втором сечении будет равен

Из рисунков 3.3 и 3.5 видно, что уровни жидкости в скоростных трубках показывают величину полного гидродинамического напора в рассматриваемых сечениях.

Если уравнение (3.23) умножить на , то получим

(3.24)

Все слагаемые уравнения (3.24) имеют размерность давления и представляют энергию, отнесенную к единице объема.

Если уравнение (3.23) умножить на , то получим

(3.25)

В этом случае, члены уравнения (3.25) имеют размерность и представляют энергию, отнесенную к единице массы.



Скачать видео "Уравнение Бернулли" в формате mp4